pontos de fusão dos elementos químicos no SDCTI GRACELI -CADEIAS DE INTERAÇÕES E DIMENS. FENOM.

O ponto de fusão designa a temperatura à qual uma substância passa do estado sólido ao estado líquido. Eis abaixo uma breve lista de alguns elementos e seus respectivos pontos de fusão.

Elementos químicos em ordem crescente do ponto de fusão[editar | editar código-fonte]

Elemento	Símbolo	Número atômico	Ponto de fusão (K)	Ponto de fusão (°C)
Hélio	He	2	0,95	-272,2
Hidrogênio	H	1	13,81	-259,34
Néon	Ne	10	24,56	-248,59
Flúor	F	9	53,53	-219,52
Oxigênio	O	8	54,85	-218,3
Nitrogênio	N	7	63,25	-209,9
Argônio	Ar	18	83,8	-189,35
Criptônio	Kr	36	115,77	-157,38
Xenônio	Xe	54	161,36	-117,79
Cloro	Cl	17	171,65	-101,5
Radônio	Rn	86	202,15	-71,8
Mercúrio	Hg	80	234,32	-38,83
Bromo	Br	35	265,95	-7,2
Frâncio	Fr	87	300,15	27
Césio	Cs	55	301,65	28,5
Gálio	Ga	31	302,91	29,76
Rubídio	Rb	37	312,46	39,31
Fósforo	P	15	317,35	44,2
Potássio	K	19	336,65	63,5
Sódio	Na	11	370,95	97,8
Iodo	I	53	386,85	113,7
Enxofre	S	16	392,75	115,21
Índio	In	49	429,75	156,6
Lítio	Li	3	453,65	180,5
Selênio	Se	34	493,65	220,5
Estanho	Sn	50	505,08	231,93
Polônio	Po	84	527,15	254
Bismuto	Bi	83	544,45	271,3
Astato	At	85	575,15	302
Tálio	Tl	81	577,15	304
Cádmio	Cd	48	594,22	321,07
Chumbo	Pb	82	600,61	327,46
Zinco	Zn	30	692,73	419,58
Telúrio	Te	52	722,66	449,51
Antimônio	Sb	51	903,78	630,63
Netúnio	Np	93	910,15	637
Plutônio	Pu	94	912,55	639,4
Magnésio	Mg	12	923,15	650
Alumínio	Al	13	933,15	660
Rádio	Ra	88	973,15	700
Bário	Ba	56	1000,15	727
Estrôncio	Sr	38	1050,15	777
Cério	Ce	58	1071,15	798
Arsênio	As	33	1090,15	817
Európio	Eu	53	1095,15	822
Itérbio	Yb	70	1097,15	824
Mendelévio	Md	101	1100,15	827
Nobélio	No	102	1100,15	827
Cálcio	Ca	20	1115,15	842
Einstênio	Es	99	1133,15	860
Califórnio	Cf	98	1173,15	900
Lantânio	La	57	1193,15	920
Praseodímio	Pr	59	1203,95	930,8
Germânio	Ge	32	1211,45	938,3
Prata	Ag	47	1234,93	961,78
Berquélio	Bk	97	1259,15	986
Neodímio	Nd	60	1294,15	1021
Actínio	Ac	89	1323,15	1050
Ouro	Au	79	1337,33	1064,18
Cobre	Cu	29	1357,77	1084,62
Promécio	Pm	61	1373,15	1100
Urânio	U	92	1405,35	1132,2
Amerício	Am	95	1449,15	1176
Manganês	Mn	25	1519,15	1246
Berílio	Be	4	1560,15	1287
Gadolínio	Gd	64	1586,15	1313
Cúrio	Cm	96	1613,15	1340
Térbio	Tb	65	1629,15	1356
Disprósio	Dy	66	1685,15	1412
Silício	Si	14	1687,15	1414
Níquel	Ni	28	1728,15	1455
Hólmio	Ho	67	1743,15	1470
Cobalto	Co	27	1768,15	1495
Ítrio	Y	39	1795,15	1522
Férmio	Fm	100	1800,15	1527
Érbio	Er	68	1802,15	1529
Ferro	Fe	26	1811,15	1538
Escândio	Sc	21	1814,15	1541
Túlio	Tm	69	1818,15	1545
Paládio	Pd	46	1827,15	1554
Protactínio	Pa	91	1845,15	1572
Laurêncio	Lr	103	1900,15	1627
Lutécio	Lu	71	1936,15	1663
Titânio	Ti	22	1941,15	1668
Samário	Sm	62	1977,15	1704
Tório	Th	90	2023,15	1750
Platina	Pt	78	2041,55	1768,4
Zircônio	Zr	40	2128,15	1855
Crômio	Cr	24	2180,15	1907
Vanádio	V	23	2183,15	1910
Ródio	Rh	45	2237,15	1964
Boro	B	5	2348,15	2075
Tecnécio	Tc	43	2430,15	2157
Háfnio	Hf	72	2506,15	2233
Rutênio	Ru	44	2607,15	2334
Irídio	Ir	77	2719,15	2446
Nióbio	Nb	41	2750,15	2477
Molibdênio	Mo	42	2896,15	2623
Tântalo	Ta	73	3290,15	3017
Ósmio	Os	76	3306,15	3033
Rênio	Re	75	3459,15	3186
Tungstênio	W	74	3695,15	3422
Carbono	C	6	3800,15	3527

Tenesso Ts

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

TRANSFORMAÇÕES ⇔ INTERAÇÕES ⇔ TUNELAMENTO ⇔ EMARANHAMENTO ⇔ CONDUTIVIDADE ⇔ DIFRAÇÕES ⇔ estrutura eletrônica, spin, radioatividade, ABSORÇÕES E EMISSÕES INTERNA ⇔ Δ de temperatura e dinâmicas, transições de estados quântico Δ ENERGIAS, ⇔ Δ MASSA , ⇔ Δ CAMADAS ORBITAIS , ⇔ Δ FENÔMENOS , ⇔ Δ DINÂMICAS, ⇔ Δ VALÊNCIAS, ⇔ Δ BANDAS, Δ entropia e de entalpia, E OUTROS.

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
x
sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

x
TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
T l   T l    E l      Fl        dfG l

N l   El             tf l

P l   Ml           tfefel

Ta l   Rl

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D

Expoentes críticos e classes de universalidade[editar | editar código-fonte]

Transições de fase contínua são mais fáceis de estudar do que as transições de primeira ordem, devido à ausência de calor latente, e foi descoberto que elas têm muitas propriedades interessantes. Os fenômenos associados com as transições de fase contínuas são chamados fenômenos críticos, devido à sua associação com pontos críticos.

Transições de fase contínua podem ser caracterizadas por parâmetros conhecidos como expoentes críticos. O mais importante é, talvez, o expoente que descreve o desvio do comprimento de correlação térmica ao se aproximar da transição. Por exemplo, vamos examinar o comportamento da capacidade de calor perto de uma transição. Nós variamos a temperatura

T

do sistema, mantendo todas as outras variáveis termodinâmicas fixas, e achamos que a transição ocorre em algum temperatura crítica T_c . Quando

T

está perto de T_c, a capacidade de calor

C

normalmente tem um comportamento de lei de potência,

C\propto |T_{c}-T|^{-\alpha }.

x

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

Tal comportamento tem a capacidade calorífica dos materiais amorfos perto da temperatura de transição de vidro onde o exponente crítico universal α = 0.59^[29] Um comportamento semelhante, mas com o expoente

ν

ao invés de

α

, aplica-se para o comprimento de correlação.

O expoente

ν

é positivo. Isto é diferente com α. Seu valor real depende do tipo de transição de fase que estamos considerando.

Acreditava-se que os expoentes críticos são os mesmos acima e abaixo da temperatura crítica. Foi agora demonstrado que isto não é necessariamente verdade: Quando uma simetria contínua é explicitamente discriminada a uma simetria discreta por anisotropias irrelevantes (nas renormalização grupo sentido), em seguida, alguns expoentes (tais como

\gamma

, o expoente da susceptibilidade) não são idênticos.^[30]

Para -1 <α <0, a capacidade de calor tem uma "torção" à temperatura de transição. Este é o comportamento do hélio líquido na transição lambda a partir de um estado normal para o estado superfluido, para o qual experimentos descobriram α = -0,013 ± 0,003. Pelo menos um experimento foi realizado em condições de gravidade zero de um satélite em órbita para minimizar a diferença de pressão na amostra.^[31] Este valor experimental de α concorda com as previsões teóricas com base na teoria de perturbação variacional.^[32]

Para 0 <α <1, a capacidade de calor diverge à temperatura de transição (embora, uma vez que α <1, a entalpia permanece finita). Um exemplo de tal comportamento é a transição de fase ferromagnética 3D. No modelo de Ising tridimensional para ímãs uniaxiais, estudos teóricos detalhados produziram o expoente α ~ +0,110.

Alguns sistemas modelo não obedecem a um comportamento de lei de potência. Por exemplo, a teoria prevê um campo médio de descontinuidade finita de capacidade de calor à temperatura de transição, e o modelo de Ising bidimensional tem uma divergência logarítmica. No entanto, estes sistemas são casos limitados e exceções à regra. Transições de fase reais apresentam um comportamento de lei de potência.

Vários outros expoentes críticos,

β, γ, δ, ν

, e

η

, são definidos, examinando o comportamento de lei de potência de uma quantidade física mensurável perto da transição de fase. Expoentes são relacionados por relações de escala, tais como

\beta =\gamma /(\delta -1),\qquad \nu =\gamma /(2-\eta )

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
x
sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

x
TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
T l   T l    E l      Fl        dfG l

N l   El             tf l

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D

Pode-se mostrar que existem apenas dois expoentes independentes, por exemplo,

ν

η

Na física e na ciência dos materiais, a Temperatura de Curie (

T c

), ou o Ponto de Curie, é a temperatura na qual o magnetismo permanente de um material se torna um magnetismo induzido. A força do magnetismo é determinada pelo momento magnético.

A temperatura de Curie é o ponto crítico onde o momento magnético intrínseco do material muda de direção. Momentos magnéticos são momentos de dipolo permanentes que dentro do átomo são criados a partir do momento angular e do spin dos elétrons. Materiais tem diferentes estruturas de momentos magnéticos intrínsecos que variam com a mudança de temperatura.

Magnetismo permanente é causado pelo alinhamento dos momentos magnéticos e magnetismo induzido é criado quando momentos magnéticos desordenados são forçados a se alinhar em um campo magnético requerido. Por exemplo, os momentos magnéticos ordenados (ferromagnético, Figura 1) mudam e se tornam desordenados (paramagnético, Figura 2) na Temperatura de Curie.

Altas temperaturas fazem a magnetização espontânea de imãs mais fracos ocorrer apenas na Temperatura de Curie. Susceptibilidade magnética só ocorre acima da Temperatura de Curie e pode ser calculada pela Lei de Curie-Weiss que é derivada da Lei de Curie.

Em analogia aos materiais ferromagnéticos e paramagnéticos, a temperatura de Curie pode ser usada para descrever a temperatura onde polarização eletrostática espontânea do material se torna um polarização eletrostática induzida ou o contrário caso a temperatura seja reduzida abaixo da Temperatura de Curie.

A Temperatura de Curie recebeu esse nome depois que Pierre Curie mostrou que o magnetismo se perde depois de alcançar uma temperatura crítica.^[1]

Temperatura Curie dos Materiais^[2]^[3]^[4]
Material	Temperatura de Curie (°C)
Ferro (Fe)	770
Cobalto (Co)	1127
Níquel (Ni)	354
Gadolínio (Gd)	19
Disprósio (Dy)	-185
Mn Bi	357
MnSb	314
CrO₂	113
MnAs	45
EuO	-204
Óxido férrico (Fe₂O₃)	675
Óxido de ferro(II,III) (FeOFe₂O₃)	585
NiOFe₂O₃	585
CuOFe₂O₃	455
MgOFe₂O₃	440
MnOFe₂O₃	300
Y₃Fe₅O₁₂	287
Ímã de neodímio	310-400
Alnico	700-860
Imã Samário-Cobre	720-800
Ferrite	450

Lei de Curie-Weiss[editar | editar código-fonte]

A Lei de Curie-Weiss é uma versão adaptada da Lei de Curie.

A Lei de Curie-Weiss é um modelo simples derivado da aproximação do campo médio, isso significa que funciona bem quando a temperatura do material,T, é muito maior que sua correspondente Temperatura de Curie,

T c

, logo T >>

T c

; Entretanto falha para descrever a susceptibilidade magnética,

χ

, na proximidade imediata do ponto de Curie por causa das flutuações locais entre os átomos.^[5]

Ambas Lei de Curie e Lei de Curie-Weiss não servem quando T<

T c

Lei de Curie para material paramagnético:^[6]

\chi ={\frac {M}{H}}={\frac {M\mu _{0}}{B}}={\frac {C}{T}}

x

Definition
$χ$	a susceptibilidade magnética; influência de um campo magnético requerido no material
M	momento magnético por unidade de volume
H	o campo magnético macroscópico
B	o campo magnético
C	a Constante Curie específica do material

x

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
x
sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

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TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
T l   T l    E l      Fl        dfG l

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P l   Ml           tfefel

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quarta-feira, 9 de outubro de 2019

Elementos químicos em ordem crescente do ponto de fusão[editar | editar código-fonte]

Expoentes críticos e classes de universalidade[editar | editar código-fonte]

Lei de Curie-Weiss[editar | editar código-fonte]

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