O ponto de fusão designa a temperatura à qual uma substância passa do estado sólido ao estado líquido. Eis abaixo uma breve lista de alguns elementos e seus respectivos pontos de fusão.
Elementos químicos em ordem crescente do ponto de fusão[editar | editar código-fonte]
Elemento | Símbolo | Número atômico | Ponto de fusão (K) | Ponto de fusão (°C) |
Hélio | He | 2 | 0,95 | -272,2 |
Hidrogênio | H | 1 | 13,81 | -259,34 |
Néon | Ne | 10 | 24,56 | -248,59 |
Flúor | F | 9 | 53,53 | -219,52 |
Oxigênio | O | 8 | 54,85 | -218,3 |
Nitrogênio | N | 7 | 63,25 | -209,9 |
Argônio | Ar | 18 | 83,8 | -189,35 |
Criptônio | Kr | 36 | 115,77 | -157,38 |
Xenônio | Xe | 54 | 161,36 | -117,79 |
Cloro | Cl | 17 | 171,65 | -101,5 |
Radônio | Rn | 86 | 202,15 | -71,8 |
Mercúrio | Hg | 80 | 234,32 | -38,83 |
Bromo | Br | 35 | 265,95 | -7,2 |
Frâncio | Fr | 87 | 300,15 | 27 |
Césio | Cs | 55 | 301,65 | 28,5 |
Gálio | Ga | 31 | 302,91 | 29,76 |
Rubídio | Rb | 37 | 312,46 | 39,31 |
Fósforo | P | 15 | 317,35 | 44,2 |
Potássio | K | 19 | 336,65 | 63,5 |
Sódio | Na | 11 | 370,95 | 97,8 |
Iodo | I | 53 | 386,85 | 113,7 |
Enxofre | S | 16 | 392,75 | 115,21 |
Índio | In | 49 | 429,75 | 156,6 |
Lítio | Li | 3 | 453,65 | 180,5 |
Selênio | Se | 34 | 493,65 | 220,5 |
Estanho | Sn | 50 | 505,08 | 231,93 |
Polônio | Po | 84 | 527,15 | 254 |
Bismuto | Bi | 83 | 544,45 | 271,3 |
Astato | At | 85 | 575,15 | 302 |
Tálio | Tl | 81 | 577,15 | 304 |
Cádmio | Cd | 48 | 594,22 | 321,07 |
Chumbo | Pb | 82 | 600,61 | 327,46 |
Zinco | Zn | 30 | 692,73 | 419,58 |
Telúrio | Te | 52 | 722,66 | 449,51 |
Antimônio | Sb | 51 | 903,78 | 630,63 |
Netúnio | Np | 93 | 910,15 | 637 |
Plutônio | Pu | 94 | 912,55 | 639,4 |
Magnésio | Mg | 12 | 923,15 | 650 |
Alumínio | Al | 13 | 933,15 | 660 |
Rádio | Ra | 88 | 973,15 | 700 |
Bário | Ba | 56 | 1000,15 | 727 |
Estrôncio | Sr | 38 | 1050,15 | 777 |
Cério | Ce | 58 | 1071,15 | 798 |
Arsênio | As | 33 | 1090,15 | 817 |
Európio | Eu | 53 | 1095,15 | 822 |
Itérbio | Yb | 70 | 1097,15 | 824 |
Mendelévio | Md | 101 | 1100,15 | 827 |
Nobélio | No | 102 | 1100,15 | 827 |
Cálcio | Ca | 20 | 1115,15 | 842 |
Einstênio | Es | 99 | 1133,15 | 860 |
Califórnio | Cf | 98 | 1173,15 | 900 |
Lantânio | La | 57 | 1193,15 | 920 |
Praseodímio | Pr | 59 | 1203,95 | 930,8 |
Germânio | Ge | 32 | 1211,45 | 938,3 |
Prata | Ag | 47 | 1234,93 | 961,78 |
Berquélio | Bk | 97 | 1259,15 | 986 |
Neodímio | Nd | 60 | 1294,15 | 1021 |
Actínio | Ac | 89 | 1323,15 | 1050 |
Ouro | Au | 79 | 1337,33 | 1064,18 |
Cobre | Cu | 29 | 1357,77 | 1084,62 |
Promécio | Pm | 61 | 1373,15 | 1100 |
Urânio | U | 92 | 1405,35 | 1132,2 |
Amerício | Am | 95 | 1449,15 | 1176 |
Manganês | Mn | 25 | 1519,15 | 1246 |
Berílio | Be | 4 | 1560,15 | 1287 |
Gadolínio | Gd | 64 | 1586,15 | 1313 |
Cúrio | Cm | 96 | 1613,15 | 1340 |
Térbio | Tb | 65 | 1629,15 | 1356 |
Disprósio | Dy | 66 | 1685,15 | 1412 |
Silício | Si | 14 | 1687,15 | 1414 |
Níquel | Ni | 28 | 1728,15 | 1455 |
Hólmio | Ho | 67 | 1743,15 | 1470 |
Cobalto | Co | 27 | 1768,15 | 1495 |
Ítrio | Y | 39 | 1795,15 | 1522 |
Férmio | Fm | 100 | 1800,15 | 1527 |
Érbio | Er | 68 | 1802,15 | 1529 |
Ferro | Fe | 26 | 1811,15 | 1538 |
Escândio | Sc | 21 | 1814,15 | 1541 |
Túlio | Tm | 69 | 1818,15 | 1545 |
Paládio | Pd | 46 | 1827,15 | 1554 |
Protactínio | Pa | 91 | 1845,15 | 1572 |
Laurêncio | Lr | 103 | 1900,15 | 1627 |
Lutécio | Lu | 71 | 1936,15 | 1663 |
Titânio | Ti | 22 | 1941,15 | 1668 |
Samário | Sm | 62 | 1977,15 | 1704 |
Tório | Th | 90 | 2023,15 | 1750 |
Platina | Pt | 78 | 2041,55 | 1768,4 |
Zircônio | Zr | 40 | 2128,15 | 1855 |
Crômio | Cr | 24 | 2180,15 | 1907 |
Vanádio | V | 23 | 2183,15 | 1910 |
Ródio | Rh | 45 | 2237,15 | 1964 |
Boro | B | 5 | 2348,15 | 2075 |
Tecnécio | Tc | 43 | 2430,15 | 2157 |
Háfnio | Hf | 72 | 2506,15 | 2233 |
Rutênio | Ru | 44 | 2607,15 | 2334 |
Irídio | Ir | 77 | 2719,15 | 2446 |
Nióbio | Nb | 41 | 2750,15 | 2477 |
Molibdênio | Mo | 42 | 2896,15 | 2623 |
Tântalo | Ta | 73 | 3290,15 | 3017 |
Ósmio | Os | 76 | 3306,15 | 3033 |
Rênio | Re | 75 | 3459,15 | 3186 |
Tungstênio | W | 74 | 3695,15 | 3422 |
Carbono | C | 6 | 3800,15 | 3527 |
Tenesso Ts
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FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=
TRANSFORMAÇÕES ⇔ INTERAÇÕES ⇔ TUNELAMENTO ⇔ EMARANHAMENTO ⇔ CONDUTIVIDADE ⇔ DIFRAÇÕES ⇔ estrutura eletrônica, spin, radioatividade, ABSORÇÕES E EMISSÕES INTERNA ⇔ Δ de temperatura e dinâmicas, transições de estados quântico Δ ENERGIAS, ⇔ Δ MASSA , ⇔ Δ CAMADAS ORBITAIS , ⇔ Δ FENÔMENOS , ⇔ Δ DINÂMICAS, ⇔ Δ VALÊNCIAS, ⇔ Δ BANDAS, Δ entropia e de entalpia, E OUTROS.
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+ FUNÇÃO TÉRMICA.
, + FUNÇÃO DE TUNELAMENTO QUÂNTICO.
+ FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA
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V [R] [MA] = Δe,M, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM......ΤDCG XΔe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
xsistema de dez dimensões de Graceli +DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..- DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.xsistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].x
- TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
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Expoentes críticos e classes de universalidade[editar | editar código-fonte]
Transições de fase contínua são mais fáceis de estudar do que as transições de primeira ordem, devido à ausência de calor latente, e foi descoberto que elas têm muitas propriedades interessantes. Os fenômenos associados com as transições de fase contínuas são chamados fenômenos críticos, devido à sua associação com pontos críticos.
Transições de fase contínua podem ser caracterizadas por parâmetros conhecidos como expoentes críticos. O mais importante é, talvez, o expoente que descreve o desvio do comprimento de correlação térmica ao se aproximar da transição. Por exemplo, vamos examinar o comportamento da capacidade de calor perto de uma transição. Nós variamos a temperatura T do sistema, mantendo todas as outras variáveis termodinâmicas fixas, e achamos que a transição ocorre em algum temperatura crítica Tc . Quando T está perto de Tc, a capacidade de calor C normalmente tem um comportamento de lei de potência,
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+ FUNÇÃO TÉRMICA., + FUNÇÃO DE TUNELAMENTO QUÂNTICO.
+ FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICAX
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Tal comportamento tem a capacidade calorífica dos materiais amorfos perto da temperatura de transição de vidro onde o exponente crítico universal α = 0.59[29] Um comportamento semelhante, mas com o expoente ν ao invés de α, aplica-se para o comprimento de correlação.
O expoente ν é positivo. Isto é diferente com α. Seu valor real depende do tipo de transição de fase que estamos considerando.
Acreditava-se que os expoentes críticos são os mesmos acima e abaixo da temperatura crítica. Foi agora demonstrado que isto não é necessariamente verdade: Quando uma simetria contínua é explicitamente discriminada a uma simetria discreta por anisotropias irrelevantes (nas renormalização grupo sentido), em seguida, alguns expoentes (tais como , o expoente da susceptibilidade) não são idênticos.[30]
Para -1 <α <0, a capacidade de calor tem uma "torção" à temperatura de transição. Este é o comportamento do hélio líquido na transição lambda a partir de um estado normal para o estado superfluido, para o qual experimentos descobriram α = -0,013 ± 0,003. Pelo menos um experimento foi realizado em condições de gravidade zero de um satélite em órbita para minimizar a diferença de pressão na amostra.[31] Este valor experimental de α concorda com as previsões teóricas com base na teoria de perturbação variacional.[32]
Para 0 <α <1, a capacidade de calor diverge à temperatura de transição (embora, uma vez que α <1, a entalpia permanece finita). Um exemplo de tal comportamento é a transição de fase ferromagnética 3D. No modelo de Ising tridimensional para ímãs uniaxiais, estudos teóricos detalhados produziram o expoente α ~ +0,110.
Alguns sistemas modelo não obedecem a um comportamento de lei de potência. Por exemplo, a teoria prevê um campo médio de descontinuidade finita de capacidade de calor à temperatura de transição, e o modelo de Ising bidimensional tem uma divergência logarítmica. No entanto, estes sistemas são casos limitados e exceções à regra. Transições de fase reais apresentam um comportamento de lei de potência.
Vários outros expoentes críticos, β, γ, δ, ν, e η, são definidos, examinando o comportamento de lei de potência de uma quantidade física mensurável perto da transição de fase. Expoentes são relacionados por relações de escala, tais como
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Pode-se mostrar que existem apenas dois expoentes independentes, por exemplo, ν e η.
Na física e na ciência dos materiais, a Temperatura de Curie (Tc), ou o Ponto de Curie, é a temperatura na qual o magnetismo permanente de um material se torna um magnetismo induzido. A força do magnetismo é determinada pelo momento magnético.
A temperatura de Curie é o ponto crítico onde o momento magnético intrínseco do material muda de direção. Momentos magnéticos são momentos de dipolo permanentes que dentro do átomo são criados a partir do momento angular e do spin dos elétrons. Materiais tem diferentes estruturas de momentos magnéticos intrínsecos que variam com a mudança de temperatura.
Magnetismo permanente é causado pelo alinhamento dos momentos magnéticos e magnetismo induzido é criado quando momentos magnéticos desordenados são forçados a se alinhar em um campo magnético requerido. Por exemplo, os momentos magnéticos ordenados (ferromagnético, Figura 1) mudam e se tornam desordenados (paramagnético, Figura 2) na Temperatura de Curie.
Altas temperaturas fazem a magnetização espontânea de imãs mais fracos ocorrer apenas na Temperatura de Curie. Susceptibilidade magnética só ocorre acima da Temperatura de Curie e pode ser calculada pela Lei de Curie-Weiss que é derivada da Lei de Curie.
Em analogia aos materiais ferromagnéticos e paramagnéticos, a temperatura de Curie pode ser usada para descrever a temperatura onde polarização eletrostática espontânea do material se torna um polarização eletrostática induzida ou o contrário caso a temperatura seja reduzida abaixo da Temperatura de Curie.
A Temperatura de Curie recebeu esse nome depois que Pierre Curie mostrou que o magnetismo se perde depois de alcançar uma temperatura crítica.[1]
Material | Temperatura de Curie (°C) |
---|---|
Ferro (Fe) | 770 |
Cobalto (Co) | 1127 |
Níquel (Ni) | 354 |
Gadolínio (Gd) | 19 |
Disprósio (Dy) | -185 |
MnBi | 357 |
MnSb | 314 |
CrO2 | 113 |
MnAs | 45 |
EuO | -204 |
Óxido férrico (Fe2O3) | 675 |
Óxido de ferro(II,III) (FeOFe2O3) | 585 |
NiOFe2O3 | 585 |
CuOFe2O3 | 455 |
MgOFe2O3 | 440 |
MnOFe2O3 | 300 |
Y3Fe5O12 | 287 |
Ímã de neodímio | 310-400 |
Alnico | 700-860 |
Imã Samário-Cobre | 720-800 |
Ferrite | 450 |
Lei de Curie-Weiss[editar | editar código-fonte]
A Lei de Curie-Weiss é uma versão adaptada da Lei de Curie.
A Lei de Curie-Weiss é um modelo simples derivado da aproximação do campo médio, isso significa que funciona bem quando a temperatura do material,T, é muito maior que sua correspondente Temperatura de Curie,Tc, logo T >> Tc; Entretanto falha para descrever a susceptibilidade magnética, χ, na proximidade imediata do ponto de Curie por causa das flutuações locais entre os átomos.[5]
Ambas Lei de Curie e Lei de Curie-Weiss não servem quando T< Tc.
Lei de Curie para material paramagnético:[6]
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Definition | |
---|---|
χ | a susceptibilidade magnética; influência de um campo magnético requerido no material |
M | momento magnético por unidade de volume |
H | o campo magnético macroscópico |
B | o campo magnético |
C | a Constante Curie específica do material |
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TRANSFORMAÇÕES ⇔ INTERAÇÕES ⇔ TUNELAMENTO ⇔ EMARANHAMENTO ⇔ CONDUTIVIDADE ⇔ DIFRAÇÕES ⇔ estrutura eletrônica, spin, radioatividade, ABSORÇÕES E EMISSÕES INTERNA ⇔ Δ de temperatura e dinâmicas, transições de estados quântico Δ ENERGIAS, ⇔ Δ MASSA , ⇔ Δ CAMADAS ORBITAIS , ⇔ Δ FENÔMENOS , ⇔ Δ DINÂMICAS, ⇔ Δ VALÊNCIAS, ⇔ Δ BANDAS, Δ entropia e de entalpia, E OUTROS.
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+ FUNÇÃO TÉRMICA.
, + FUNÇÃO DE TUNELAMENTO QUÂNTICO.
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